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第29章 电磁学导飞剑（第2页）

他不得不将储物袋扔在地上，那些碎片飞出来，悬浮在半空，被无形的磁场牵引着排列成诡异的阵列。

“我的飞剑……”

苏妙仪看向自己手中的百草剑，剑身也在微微颤动，发出低沉的嗡鸣。

“所有金属都会受影响。”

秦洛快速思考，“但反过来说，如果我们能掌控电磁场，就能反过来利用它。”

他看向远方。

第一重区域并不复杂，就是一片布满电弧陷阱的基板路。

那些电弧不是连续放电，而是间歇性的，每次放电间隔大约三秒，放电持续零点五秒。

“放电规律是周期性的。”

秦洛计算着，“但电弧的路径是随机的，会覆盖基板路的宽度。

要安全通过，必须精确计算放电间隙，并在电弧熄灭的瞬间通过相应区域。”

“怎么计算？”

小九九问，她的狐狸毛因为静电而炸开，看起来像一团粉红色的绒球。

“法拉第电磁感应定律。”

秦洛指着基板上那些银色线条，“电流的变化会产生磁场，磁场的变化又会产生感应电场。

电弧的放电路径，本质上是由感应电场的分布决定的。

只要我们能够计算出感应电场的分布，就能预测电弧的路径。”

他蹲下身，将手掌按在基板上。

剧痛从掌心传来——基板上有残余电流，虽然微弱，但足以让他本就受伤的经脉雪上加霜。

但他强忍着，将神识探入基板内部，感受电流的流动规律。

同时，平板电脑也在全力计算。

五分钟后，秦洛抬起头，眼中有了光。

“算出来了。”

他的声音带着疲惫，但很坚定，“电弧的路径服从麦克斯韦方程组。

具体来说，是法拉第电磁感应定律和安培环路定律的共同作用。

放电间隙期的电场分布，可以用拉普拉斯方程求解；放电瞬间的电场变化，可以用泊松方程描述。”

他在平板上画出基板路的地图，标注出十几个安全点。

“这些点，在接下来的一百二十秒内，永远不会被电弧覆盖。

我们需要在这些点之间跳跃，就像跳格子一样。”

“跳跃的时机呢？”

苏妙仪看着地图上那些相距数丈的安全点。

，！

“放电间隙期是三点零秒，电弧持续时间零点五秒。”

秦洛快速说道，“但注意，电弧熄灭后，基板上会有残余电荷，需要零点三秒消散。

所以实际可跳跃的时间窗口是二点七秒。

每次跳跃，从起跳到落地，不能超过二点七秒。”

他看向三人：“以我们现在的状态，这个时间很紧。